Teorema de convolución
De Wikipedia, la enciclopedia libre
En
matemática, el
teorema de convolución establece que bajo determinadas circunstancias, la
Transformada de Fourier de una
convolución es el producto punto a punto de las transformadas. En otras palabras, la convolución en un dominio (por ejemplo el
dominio temporal) es equivalente al producto punto a punto en el otro dominio (es decir
dominio espectral).
Sean
f y
g dos
funciones cuya
convolución se expresa con

. (notar que el
asterisco denota convolución en este contexto, y no multiplicación; a veces es utilizado también el símbolo

). Sea

el
operador de la transformada de Fourier, con lo que
![\mathcal{F}[f]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_uY9x_N38b-2IXFq9enzTT7H00424gi_SEr_zWbtV3reNocQ22BsPGYLDtnVkYxUH0r9BIyfw0gWmNTsZtPr_vr328p0A695AcnAqqOjpKLEuNNZ3dmh_QCTHLQFe-kjxLE8iGOSMbPj7YX-nq7YLWBpXwV8AHbKPY6hHM=s0-d)
y
![\mathcal{F}[g]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_uPXdf61p-pEi6xqqt1rZlDwOElBMePKbyPC_tYulpS7jWFxrwyKXIyBxhzveke69EHfeiTZNeE36Iw8SujBgKL83LYFQXz8SndQsqKfmWnFXuZGoNjg3telPWfgVKxcUkYmso_9mFl0SLeQ_5ySAal6JYniHZOus4nyg=s0-d)
son las transformadas de Fourier de
f y
g, respectivamente.
Entonces
![\mathcal{F}[f*g]=\sqrt{2\pi} (\mathcal{F}[f]) \cdot (\mathcal{F}[g])](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_vjdPcoyNUviwC0qTlvjR0juOFDrSUZS5XmJdGkZyN3gArRfzrte_BNU3_x_M-EprhxXHzXV580xNBQ0J40vlfueZgNRiMd9TUsEA3TaD-mEFdwQGHDCbnpRTiC7KC0uhXymhhXtjM01Guo-vtasmnSPBeB1HF41hkS3oY=s0-d)
donde · indica producto punto. También puede afirmarse que:
![\mathcal{F}[f \cdot g]=\frac{\mathcal{F}[f]*\mathcal{F}[g]}{\sqrt{2\pi}}](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_sbfMV373GAus4KpZh-opFDtzEqIjK3HFQRiH6pKi56x6Deo03rrD89AFgBUuTu3HJ8HyxY01wNVheyGlrq7sXe5e-oN4odINqt8P7f-SWUVNuIY_5wvhLZtJkyFyqmlWSKhtKylFpjq6kLB3ZdcLcg8djCaamJqcOYVeo=s0-d)
Aplicando la transformada inversa de Fourier

, podemos escribir:
![f*g=\sqrt{2\pi} \mathcal{F}^{-1}[\mathcal{F}[f]\cdot\mathcal{F}[g]]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_tQ1HKK_efZ04dFZCju9uNnzFY54yQrlpY0fD4T29jjHz_lFNX3VEFIF5XHUcQG5AC7oP1b-CRHttnjEgHVQVwhWUXp_PzKhRXpTowwVQXwyC_TPzxvTfb5ffGMO-kAsaPDd2QezR4uAv8RoOtHaqefn2x18I4RsRWxHrI=s0-d)
[editar] Demostración
La demostración funciona para normalizaciones unitarias y no unitarias de la transformada de Fourier, pero en la versión unitaria tiene factores extras de

que son inconvenientes aquí. Sean

Sean
F la transformada de Fourier de
f y
G la transformada de Fourier de
g:

.
Sea
h la convolución de
f y
g

Nótese que

Del
teorema de Fubini tenemos que

, así que su transformada de Fourier está definida. Sea
H la transformada de Fourier de
h:

Obsérvese que

y gracias al argumento de arriba podemos aplicar nuevamente el teorema de Fubini:

Sustituyendo
y = z − x; tenemos
dy = dz, y por lo tanto:

-
-

-
-

Estas dos integrales son las definiciones de
F(ω) y
G(ω), así que:

Que es lo que queríamos demostrar.
No hay comentarios:
Publicar un comentario