Teorema de convolución
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En
matemática, el
teorema de convolución establece que bajo determinadas circunstancias, la
Transformada de Fourier de una
convolución es el producto punto a punto de las transformadas. En otras palabras, la convolución en un dominio (por ejemplo el
dominio temporal) es equivalente al producto punto a punto en el otro dominio (es decir
dominio espectral).
Sean
f y
g dos
funciones cuya
convolución se expresa con

. (notar que el
asterisco denota convolución en este contexto, y no multiplicación; a veces es utilizado también el símbolo

). Sea

el
operador de la transformada de Fourier, con lo que
![\mathcal{F}[f]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_uYkN9OwXG4oY1X_EFEdXfUiLI_LDdHEPzyPB5fpptODl4YaDcLKyqdxjKAl2otejxpV8jL8JOUe8jV09nzHEPU0f8GzbhHKLmvpstqUkGTosBwOPwSgB2R3nrZeLxdgJ05MERWWC6NexJEG1QcSpEpz10owacqdAFb17U=s0-d)
y
![\mathcal{F}[g]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_v_s_dNe510TsafxW60AUS8UZa4rPlQ9ohWRHbuLA0EcOo-YQttq2mn8x70L2FcbloHzdmqUpCiIRAIPOK71llZGYtv8rc7ig53n5oBWfXXQ35v0eFsb-NlWbEeQ1lyeGI55C1rnboAx4FkQYdeozmZLp5L3V0lq5SZdQ=s0-d)
son las transformadas de Fourier de
f y
g, respectivamente.
Entonces
![\mathcal{F}[f*g]=\sqrt{2\pi} (\mathcal{F}[f]) \cdot (\mathcal{F}[g])](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_snPpNnTV32FUN-z3WpTXDmbeYseOQ9eqdPAI3lKPMtxwPECPX0eIUYmy0zD3qLq7bwCbJ_M1BJzctyHAgYeYmdXtozjMnqMe3L0h1vyJKTfcTnPhCMEpzmOss7FyE8pqbMkOKWw8ujg_9Ps9AUxc670K64k_UxT4MxYhA=s0-d)
donde · indica producto punto. También puede afirmarse que:
![\mathcal{F}[f \cdot g]=\frac{\mathcal{F}[f]*\mathcal{F}[g]}{\sqrt{2\pi}}](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_vDIoE2HgB4mC2L78_mHnXXsx0y46CRgQn12xN2ZoUJ0mYOG3QbH6E7UCBpS3XXqm8CCBBRyOj237tyk6h-MsfIpf1Jc7839A3jXfxfrJzxmkM1KTk7wUSdUy7H5YXxpvvI_xpb_mibBTZHyqJlCqtzLdaLlpZsq-ZuN-U=s0-d)
Aplicando la transformada inversa de Fourier

, podemos escribir:
![f*g=\sqrt{2\pi} \mathcal{F}^{-1}[\mathcal{F}[f]\cdot\mathcal{F}[g]]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_tAEr-yEdmntXJmcH1TR5hp_1TeoLtuvCsjr02-9HnItZ_hdFiDAvdvPAJh0y5kdfoBS5Rx7EFx3_j1yRFgeP3n_c-WOdaPtwEnbahjNFs_02oPLTt5IVrkceucSYqojk4od9dbL2YOWSAYguCBo629xM7-Sxwa8jMhp7w=s0-d)
[editar] Demostración
La demostración funciona para normalizaciones unitarias y no unitarias de la transformada de Fourier, pero en la versión unitaria tiene factores extras de

que son inconvenientes aquí. Sean

Sean
F la transformada de Fourier de
f y
G la transformada de Fourier de
g:

.
Sea
h la convolución de
f y
g

Nótese que

Del
teorema de Fubini tenemos que

, así que su transformada de Fourier está definida. Sea
H la transformada de Fourier de
h:

Obsérvese que

y gracias al argumento de arriba podemos aplicar nuevamente el teorema de Fubini:

Sustituyendo
y = z − x; tenemos
dy = dz, y por lo tanto:

-
-

-
-

Estas dos integrales son las definiciones de
F(ω) y
G(ω), así que:

Que es lo que queríamos demostrar.
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