Teorema de convolución
De Wikipedia, la enciclopedia libre
En
matemática, el
teorema de convolución establece que bajo determinadas circunstancias, la
Transformada de Fourier de una
convolución es el producto punto a punto de las transformadas. En otras palabras, la convolución en un dominio (por ejemplo el
dominio temporal) es equivalente al producto punto a punto en el otro dominio (es decir
dominio espectral).
Sean
f y
g dos
funciones cuya
convolución se expresa con

. (notar que el
asterisco denota convolución en este contexto, y no multiplicación; a veces es utilizado también el símbolo

). Sea

el
operador de la transformada de Fourier, con lo que
![\mathcal{F}[f]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_uc9R6MT0NBmcgWTJpTiKb57SLFLlYPsE5GVmhVpkGD1Qm_v_kbRIPUz9w0iUmnTOezJINlksqyIGMzQUiswZWfJjKwLd0KUFCsR-iQHb1bvzBmx2plG0hc1OVpyYeE9f_QMFaRD4gWPR_Uba66abxvIau6-oBEpfA0ieo=s0-d)
y
![\mathcal{F}[g]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_tFOjX5Km0ap7Uw8Iq5gDozMEbAyP5EE5NCxAMSYi3sBrfruzeAHUCEpsBrJnIJ6ziqAWo9ZQPG895yLn4gcyjtgIfDPSPQiBpAwKcaqoXy7XmA02Vg92uMdngmg7t3MWW7JOYsjtyE-UHGySeAd2pTXoDkmleU0BKloA=s0-d)
son las transformadas de Fourier de
f y
g, respectivamente.
Entonces
![\mathcal{F}[f*g]=\sqrt{2\pi} (\mathcal{F}[f]) \cdot (\mathcal{F}[g])](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_tjb2cSqJ3RM7jncNjm-w9Rzl_fFxMhrRnCTXb8VpfOWJNv9eceHMyR5YaMHFCV7RD-r-HKlEauiwswZEodyuqKA_E6e7jbo6BZ6LjeKYAgSvwV7YYh_-TmhX6qCz17tqJNzvxTq7rOid91LmT82g1ztdS9rpJhHhfbuR4=s0-d)
donde · indica producto punto. También puede afirmarse que:
![\mathcal{F}[f \cdot g]=\frac{\mathcal{F}[f]*\mathcal{F}[g]}{\sqrt{2\pi}}](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_t_K9PoN43GJJv1SSMZvzy9AevJwt731yEcm81T_Gd4UryUDiBNgjsCtlUdsfhAIdNAyTeiSkJDvEG8wmwPQVm_VwL8E6qkYJwqSRbzvitPWPJdvYOVTgeFVuny_CdGFfQSlMfza084-jNJI07sHD74_jcrk9EX_sox8bA=s0-d)
Aplicando la transformada inversa de Fourier

, podemos escribir:
![f*g=\sqrt{2\pi} \mathcal{F}^{-1}[\mathcal{F}[f]\cdot\mathcal{F}[g]]](https://lh3.googleusercontent.com/blogger_img_proxy/AEn0k_uWJaAI2_bOBuJuW4j4l7WTYcOAmvTlsKnRHfW1W0Xh-XbSLe7gkaKlg07oYZM2C8XmQaiBbm2RpPoffm3Yez46cMgKxFywaEOtC0MENIwAelscw08dcdco3GT6IHPIegLqQ8b9462GUgn-pgF-GrmIW_iwhPujOowf0Eg=s0-d)
[editar] Demostración
La demostración funciona para normalizaciones unitarias y no unitarias de la transformada de Fourier, pero en la versión unitaria tiene factores extras de

que son inconvenientes aquí. Sean

Sean
F la transformada de Fourier de
f y
G la transformada de Fourier de
g:

.
Sea
h la convolución de
f y
g

Nótese que

Del
teorema de Fubini tenemos que

, así que su transformada de Fourier está definida. Sea
H la transformada de Fourier de
h:

Obsérvese que

y gracias al argumento de arriba podemos aplicar nuevamente el teorema de Fubini:

Sustituyendo
y = z − x; tenemos
dy = dz, y por lo tanto:

-
-

-
-

Estas dos integrales son las definiciones de
F(ω) y
G(ω), así que:

Que es lo que queríamos demostrar.
No hay comentarios:
Publicar un comentario